\section{Introduction}
Nous pr\'esentons dans ce chapitre une m\'ethode hybride, qui couple
deux m\'ethodes num\'eriques dans le but d'obtenir un sch\'ema aussi
performant que les m\'ethodes volumes finis et \'el\'ements fins,
et moins co\^uteux. Pour cela nous proposons d'utiliser un sch\'ema
volumes finis et le sch\'ema de Yee pour l'\'electromagn\'etisme, qui
est un 
sch\'ema aux diff\'erences finies. Ce dernier a l'avantage d'\^etre
facile \`a impl\'ementer et relativement peu co\^uteux. Le sch\'ema
volumes finis que nous proposons ici est un sch\'ema d'ordre deux en temps
et en espace, et son avantage est sa grande flexibilit\'e vis-\`a-vis
de la r\'egularit\'e du maillage, qui a priori pourrait \^etre quelconque. Nous sommes amen\'es a faire des couplages de maillages
et de m\'ethodes, et nous proposons pour la construction du sch\'ema
hybride de s\'eparer les deux couplages. On divise le domaine de calcul en quatre sous-domaines, le
principe est d'utiliser la m\'ethode des volumes finis dans la partie
proche du mat\'eriau qu'on note $\Omega_{1}$ (o\`u la g\'eom\'etrie
est complexe), et la m\'ethode des diff\'erences finies dans la partie 
not\'ee $\Omega_{2}$ o\`u l'on calcule le champ lointain. La partie
hybride situ\'ee entre $\Omega_{1}$ et $\Omega_{2}$  est r\'eguli\`ere et compos\'ee de deux parties; une partie
interm\'ediaire $\Omega_{3}$ autour du maillage non structur\'e o\`u 
l'on applique encore le sch\'ema volumes finis (pour faciliter le
passage entre les deux m\'ethodes de calcul), et une zone d'\'echange
entre les deux m\'ethodes $\Omega_{4}$, o\`u le maillage est
r\'egulier. Le couplage entre les deux m\'ethodes s'effectue dans une
partie r\'eguli\`ere du domaine. Les inconnues des deux sch\'emas n'\'etant
pas calcul\'ees au m\^eme endroit, les variables seront interpol\'ees
avant l'\'echange. 
